粉体力输中累功耗之参数

　　功耗是气动输统论之要参数。本文治之渐功耗之异参数。论其大参数以得与无量纲参数之相关性，见相关性与实验数高合。自实验数中计出于功耗、无量纲功之至直。且，由于循开箐道其位处之输中流势变，是以远输之流化密相颇杂。难得自密至薄之流转之定位法。本文分析了缘开箐道长在三异位者无量纲功或功耗系数及瞬态参数脉冲度之变。

　　01

　　引

　　其散装物料之力输以对他输也有长，已于化钧、医药、矿山、造诸业广用。以流也，力输可分为稀相输与密相委输二种。与豨相输比，密相输有能耗低、昏小、里磨小等善，为近二十年来为行之输也。在较低之表观气速下，高曝气力之粉体于流化密相输中向于用上稀流式与下密流式[ 1 ]。

　　图。：粉煤粒径细，曝气强能

　　远输粉体之淖化密相输工在事上用多。其输也比较繁，以其输中，于开箐道之所在，流而为变。虽功耗，气统论其参数输，而今谓长去流化密相输功耗之治少。Ramakrishnan与Rao [二]通一条四十m长者输开箐道谓水泥、粉煤、粗粉与煤粉行尽力输试，得之能耗比之关系。以输气速，感电能耗之重参数，是故，有须知时输物料之气远幼输边。Mallick与Wypych [三修矣实验]，得数为异物料输少输边之小口弗劳德数。

　　粉体之密相输有形之脉也，流气床上物料较底易胀。以脉冲生，物料床膨胀，致物料自趺出。此致静压随时动。其所动之性参数为脉冲度、脉冲紧慢等[四，五]。本文分也无因次幂等稳态参数与脉冲幅值等瞬态参数沿开箐道长之变，得之自浓至稀之阶式之近处。

　　02

　　实验置

　　实验用了一条长173m、径53mm之力输统开箐道。图二、图三，一1m3之顶出式吹箱之力输机示图。

　　图！：力输为原图，用173米开箐道体

　　图三：管段详图

　　诸所传感器分置开箐道顶与底之异位（别为27m、90m与130m）。输试用粉煤与氧化铝（表。）。

　　表。：输材性也

　　用两立换能器测一空气压力与二气压力。以测压计度也自吹扫池至收池之固体质量。谓粉煤与氧化铝行大固体荷比之输试。于进料开箐道前，以一部喷嘴制气质流，在一个风罐内将输物料预加压至必迫。

　　03

　　于时功耗者

　　比功耗受口弗劳德数、口燥、气质量等鼓而从之也。

　　三.弗劳德数口。

　　法之弗劳德粉料数为义为一引力所须之惯性力（或动力。。其为惯性力与引力之比值≮气弗劳德数（Fri）可以为：

　　Fri =口弗劳德数

　　vai =以流行

　　其二重力加速度

　　心=管径

　　其功耗者每千克输之材所耗之功∩以下之计。

　　于功耗Pspec =

　　ms =固体质量

　　V0 =自由空气之积流

　　pin =开箐道口压力

　　pout =开箐道口压力

　　自图四可见，粉煤为输物料之比功耗随口弗劳德数之增而益。此明，当输在于大者固体质量时，须小者惯性力或驱力，比功耗损。是故，于每输物料之入口弗劳德数少之下，存一至之比功耗直。

　　图四：粉煤输物料之比功耗与口弗劳德数

　　三.二口气鼓而

　　条口（Ei积气鼓而可以为。：

　　Ei =口气，积鼓而

　　ρai =口气疏

　　输力效用之时亦可自图五所示之，积于功耗和口气鼓而间之图中谋。及入口气在输始初时须少之鼓而时，生小者比功耗。

　　图五：粉煤输物料者积于能耗与口气鼓而

　　三.三气流

　　自图可见。，于固体质量恒之下，比功耗随气质量之广而增。该图犹明，在下固体荷比之下，输于功费大。在下气质量、高固体荷比低于功耗之下，输之小或最善见。

　　图。：粉煤输物料于异固体质颇下之比功耗与气质流

　　表二乘Williams [四]试中输材之性

　　三.四功耗系数

　　风力输统性之要参数为固体质量、气质量与总压降。此三者可以开一无因次参数，功费系数（η）。功费系数之小信明，于时之固体质量较低之总压降需要。

　　功费系数由：

　　η=电力耗系数

　　Δ陶=总所降

　　Vai =口长气势

　　孔二开箐道总长

　　Φ=固体载配

　　与比功耗相似，粉煤之功耗系数随口弗劳德数之增而广，如图七所示。当输所需之动力或惯性力在高固体量时少或最。

　　图七：粉煤输物料之功耗系数与口弗劳德数也

　　04

　　无量纲功者也

　　从上之论可见无因次重或能耗系数（η）深无因次流参数如入口弗劳德数与固体荷比（φ）。故有必定一系η。因此也，可算出测之功耗系数。此言直可比最能耗系数特输物料输始之断为程之数集，故η之表达式可就下方程：

　　因实验数立一部联立方程，并以此方程成归矩阵。因解之方程算出了未知系数心殿与文（与卜人。）。无量纲功之关系为：

　　将无因次功之占直与粉煤与氧化铝输材者凡数之实验直图，如图八所示。此画之数于士10%之置信内。图八而示，计之均差为。.056%，准差为三.4%。

　　图八：无量纲功占直与实验直者也

　　此无量纲功之关系将与他实验数比较。图九为此系计之无量纲测功与[四]实验数计之无量纲功比图。计出之均误以为。.473%，准差为三.91%。

　　图九：无量纲功[四]之占直与实验直者也

　　05

　　耗系数变

　　观至阴所缘开箐道长呈文化。在上之分能耗系数计（η）谓一开箐道之长。而以开箐道半位之异，一段开箐道之功耗系数之曲直得随开箐道长之变。

　　于本文之论中，思之循输开箐道长向之三个异位（七.94 26m、.66m与129.11m）各2m长者开箐道段。

　　图十为功耗系数变，图十一为脉冲度循开箐道度化。

　　图十万：功费系数随开箐道长之变

　　图十一：缘开箐道长之脉冲度化

　　密相输（φ=三十.四）之粉煤、η直循开箐道长与气脉冲度增而益。是于沿开箐道流中，床层材存稍曝气也，且沿开箐道长异之能耗均有加区段。

　　然密相输之φ=三十四，粉煤、η直及脉冲度增至必去，然后降下。于去94.66 m与129.十一m处之外气速分为十.5m /睢睢与14m。。此明，当流处密状时，曝气速增，而当时流稀释，曝气速减。

　　一面为稀释式（φ=四.二）粉煤、η及气脉冲度直稍减于必去，然后增加。除此次气耗多者量材以来传η直增。是故，稳态参数与瞬态参数之间有相关性。

　　06

　　最耗系数

　　如表三所示，功费系数与比功耗之最直或小直随输物料体之不同。此直为开箐道之总长。

　　表三乘功耗系数之最直

　　然而，此数者以输开箐道之总长计，与思开箐道半之计直有异。且如，计开箐道总长粉煤之最功耗系数为。.732，计开箐道初段长为2m时之最功耗系数为。.697。

　　请以一参数之小信为淖密相输边。Mallick与Wypych（2009）请开箐道口弗劳德数之异直，其为之不输材之小输边。此外，于所输材，此数亦不同也。

　　07

　　论

　　本文之事，用异实验物料之数，将力输参数与无因次功耗为系。思之害最大者非量纲参数，该固体为比和口弗劳德数，立之非量纲功之关式。实验数与论计也合道。稳态参数与瞬态参数沿开箐道长之变亦明此二参数间存相关性。

　　参考文献：

　　一.Mainwaring，为二千..，and Reed，A.R.and：Permeability air retention characteristics of bulk solid materials in relation to modes of dense phase pneumatic conveying.bulk solids handling Vol.七（1987）No.三，pp.415-425.二.Ramakrishnan，下.，and Madhusudana Rao，起.consumption：Energy in dense phase pneumatic conveying system乘Experimental studies.5th Int.Conference on Bulk Materials Storage，Handling and Transportation，Newcastle，Australia，1995，pp.243-24